TEORIA DE CAMPOS GRACELI EM

Forma matemática da equação do campo de Einstein

A equação do campo de Einstein descreve como o espaço-tempo se curva pela matéria e, reciprocamente, como a matéria é influenciada pela curvatura do espaço-tempo, ou digamos, como a curvatura dá lugar à gravidade.

A equação do campo se apresenta como se segue:

G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

onde o tensor $G_{\mu \nu }\$ é a curvatura de Einstein, uma equação diferencial de segunda ordem em termos do tensor métrico $g_{\mu \nu }$ , e $T_{\mu \nu }$ é o tensor de energia-momento. A constante de acoplamento se dá em termos de $\pi$ é Pi, $c$ é a velocidade da luz e $G$ é a constante gravitacional.

O tensor da curvatura de Einstein se pode escrever como

G_{\mu \nu }=R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

onde além disso $R_{\mu \nu }\$ é o tensor de curvatura de Ricci, $R$ é o escalar de curvatura de Ricci e $\Lambda$ é a constante cosmológica.

A equação do campo portanto também pode apresentar-se como se segue:

R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

$g_{\mu \nu }$ é um tensor simétrico 4 x 4, assim que tem 10 componentes independentes. Dada a liberdade de escolha das quatro coordenadas do espaço-tempo, as equações independentes se reduzem em número a 6.

Estas equações são a base da formulação matemática da relatividade geral.

Interpretacão geométrica da Equação de Einstein

A Teoria da relatividade mostra que a massa dos corpos depende do observador, pois esta varia com sua velocidade aparente, tal como no conceito de simultaneidade, e portanto também o espaço que se observa (formado por todos os eventos simultâneos). Assim, a equação de Einstein pode enunciar-se também afirmando que para cada observador, a curvatura escalar $\kappa$ do espaço é proporcional à densidade aparente $\rho$ :

\kappa =16\cdot G\pi c^{-2}\rho \

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

onde c = 3 × 10¹⁰ [cm s^-1] é a velocidade da luz e G = 6,67 × 10^-8 [cm³ s^-2 g^-1] é a constante da gravitação universal. De acordo com o significado geométrico da curvatura escalar, esta igualdade afirma que em uma esfera de massa M e densidade constante, o excesso radial (a diferença entre o raio real e o raio que corresponderia na geometria euclidiana a uma esfera de igual área) é igual a

\Delta R=GM/(3c^{2})

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

Por exemplo, no caso da Terra o excesso radial é de 0,15 cm e no caso do Sol é de aproximadamente 500 metros.

É notável que, esta equação, que introduz mínimas correções nas fórmulas da geometria euclidiana, atinja quase todas as equações conhecidas da Física macroscópica. Com efeito, quando a velocidade da luz c tende ao infinito, dela se derivam a Lei newtoniana da Gravitação, a Equação de Poisson e, portanto, o caráter atrativo das forças gravitacionais, as equações da mecânica dos fluidos (equação de continuidade e equações de Euler), as leis de conservação da massa-energia e do momento, o caráter euclidiano do espaço, etc..

Igualmente se derivam todas as leis de conservação relativísticas, e que a existência de campos gravitacionais e de massa só são possíveis quando o espaço tem dimensão maior que 2. Mais ainda, se supõe que o espaço tem dimensão 4 (as três que vemos habitualmente mais uma pequeníssima dimensão circular extra, aproximadamente do tamanho do chamado comprimento de Planck ~ $10^{-33}$ cm) da equação de Einstein se deduzem a teoria clássica do electromagnetismo: as equações de Maxwell e, portanto, a lei de Coulomb, a Conservação da carga elétrica e a lei de Lorentz.

Equações de Einstein-Maxwell

Se o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético, i.e. se o tensor momento-energia eletromagnético

T_{ab}=\,-{\frac {1}{\mu _{0}}}(F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

é usado, então as equações de campo de Einstein são chamadas equaç

Se o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético, i.e. se o tensor momento-energia eletromagnético

T_{ab}=\,-{\frac {1}{\mu _{0}}}(F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

é usado, então as equações de campo de Einstein são chamadas equações Einstein-Maxwell:

R_{ab}-{1 \over 2}Rg_{ab}={\frac {8\pi G}{c^{4}\mu _{0}}}(\,F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})\

\lambda

ħω / d

\lambda

ħω = {ψ

\lambda

I dG ψ

\lambda

ħω / dE

\lambda

ħω Iψ

\lambda

}

Forma matemática da equação do campo de Einstein

A equação do campo se apresenta como se segue:

G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

{

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

\lambda

+ {∑ψ

\lambda

ħω me } ψ(x, t)

{\frac {h}{m_{e}c}}

ψ(x, t) [-1]=

O tensor da curvatura de Einstein se pode escrever como

G_{\mu \nu }=R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}

{

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

\lambda

+ {∑ψ

\lambda

ħω me } ψ(x, t)

{\frac {h}{m_{e}c}}

ψ(x, t) [-1]=

onde além disso $R_{\mu \nu }\$ é o tensor de curvatura de Ricci, $R$ é o escalar de curvatura de Ricci e $\Lambda$ é a constante cosmológica.

A equação do campo portanto também pode apresentar-se como se segue:

R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

{

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

\lambda

+ {∑ψ

\lambda

ħω me } ψ(x, t)

{\frac {h}{m_{e}c}}

ψ(x, t) [-1]=

Estas equações são a base da formulação matemática da relatividade geral.

Interpretacão geométrica da Equação de Einstein

\kappa =16\cdot G\pi c^{-2}\rho \

{

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

\lambda

+ {∑ψ

\lambda

ħω me } ψ(x, t)

{\frac {h}{m_{e}c}}

ψ(x, t) [-1]=

\Delta R=GM/(3c^{2})

{

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

\lambda

+ {∑ψ

\lambda

ħω me } ψ(x, t)

{\frac {h}{m_{e}c}}

ψ(x, t) [-1]=

Por exemplo, no caso da Terra o excesso radial é de 0,15 cm e no caso do Sol é de aproximadamente 500 metros.

Equações de Einstein-Maxwell

Se o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético, i.e. se o tensor momento-energia eletromagnético

T_{ab}=\,-{\frac {1}{\mu _{0}}}(F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})

{

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

\lambda

+ {∑ψ

\lambda

ħω me } ψ(x, t)

{\frac {h}{m_{e}c}}

ψ(x, t) [-1]=

é usado, então as equações de campo de Einstein são chamadas equaç

Forma matemática da equação do campo de Einstein

A equação do campo se apresenta como se segue:

G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

O tensor da curvatura de Einstein se pode escrever como

G_{\mu \nu }=R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

onde além disso $R_{\mu \nu }\$ é o tensor de curvatura de Ricci, $R$ é o escalar de curvatura de Ricci e $\Lambda$ é a constante cosmológica.

A equação do campo portanto também pode apresentar-se como se segue:

R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

Estas equações são a base da formulação matemática da relatividade geral.

Interpretacão geométrica da Equação de Einstein

\kappa =16\cdot G\pi c^{-2}\rho \

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

\Delta R=GM/(3c^{2})

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

Por exemplo, no caso da Terra o excesso radial é de 0,15 cm e no caso do Sol é de aproximadamente 500 metros.

Equações de Einstein-Maxwell

Se o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético, i.e. se o tensor momento-energia eletromagnético

T_{ab}=\,-{\frac {1}{\mu _{0}}}(F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

é usado, então as equações de campo de Einstein são chamadas equaç

é usado, então as equações de campo de Einstein são chamadas equações Einstein-Maxwell:

R_{ab}-{1 \over 2}Rg_{ab}={\frac {8\pi G}{c^{4}\mu _{0}}}(\,F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})\

\lambda

ψ ω Mom=

\,N_{A}

\,M

\,z^{+}

\,z^{-}

\,e

\,\epsilon _{o}

] /

\,r_{0}

/ G ψ = E ψ =

\lambda

ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς]

g_{s}

\epsilon _{s}

{\vec {A}}\ \

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

ψ μ / h/c ψ(x, t)

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

x t ]..

TEOREMA QUÂNTICO FOTÔNICO GRACELI.

dE $\lambda$ ħω / d $\lambda$ ħω = {ψ $\lambda$ I dG ψ $\lambda$ ħω / dE $\lambda$ ħω Iψ $\lambda$ }=

1 / dE $\lambda$ ħω / d $\lambda$ ħω = { ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ $\lambda$ I dG ψ $\lambda$ ħω / dE $\lambda$ ħω I ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ $\lambda$ } [-1]=

1/ { ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ $\lambda$ + {∑ψ $\lambda$ ħω me } ψ(x, t) ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ψ(x, t) [-1]=

me é a massa do elétron,

{\frac {h}{m_{e}c}}

é conhecido como o comprimento de onda de Compton,

θ é o ângulo pelo qual a direção do fóton muda,

h é a constante de Planck, e

c é a velocidade da luz no vácuo.

fazendo as identificações padrão ${\vec {\textbf {p}}}\to -i\hbar \nabla$ e $E\to i\hbar \partial _{t}$ , em unidades SI se obtém a forma:

1/ $E^{2}=c^{2}{\vec {\textbf {p}}}^{2}+m^{2}c^{4}$ / ${\vec {\textbf {p}}}\to -i\hbar \nabla$ + { ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ $\lambda$ + {∑ψ $\lambda$ ħω me } ψ(x, t) ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ψ(x, t) [-1]=

${\mathcal {L}}={\frac {1}{2}}\left(\partial _{\mu }\phi \partial ^{\mu }\phi -{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\phi ^{2}\right)$ ./ { ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ $\lambda$ + {∑ψ $\lambda$ ħω me } ψ(x, t) ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ψ(x, t) [-1]=

1 / ${\mathcal {L}}={\frac {1}{2}}\left(\partial _{\mu }\phi ^{*}\partial ^{\mu }\phi -{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\phi ^{*}\phi \right)$ / { ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ $\lambda$ + {∑ψ $\lambda$ ħω me } ψ(x, t) ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ψ(x, t) [-1] =

G = operador de Graceli.

[ξ ] [,ς] = INTERAÇÕES DE CAMPOS FUNDAMENTAIS, E OUTROS FENÔMENOS.

[Ϡ ] = ESTADOS DE TODOS OS TIPOS E DENSIDADES E VARIAÇÕES DE ESTADOS.

m\ \

é a massa da partícula.

q\ \

é a carga da partícula.

{\vec {\sigma }}\ \

é um vetor de três componentes do dois-por-dois das matrizes de Pauli. Isto significa que cada componente do vetor é uma matriz de Pauli.

{\vec {p}}\ \

é o vetor de três componentes da dinâmica dos operadores. Os componentes desses vetores são:

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

{\vec {A}}\ \

é o vetor de três componentes do potencial magnético.

\phi \ \

é o potencial escalar elétrico.

|\psi \rangle \ \

são os dois componentes spinor da onda, podem ser representados como

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

G ψ = E ψ = ħω $q\ \$ [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ].

E $\lambda$ ψωMom = energia, ondas, fótons, frequência, momentum.

EQUAÇÃO GENERALIZADA DE GRACELI.

E $\lambda$ ψ ω Mom= $\,N_{A}$ $\,M$ $\,z^{+}$ $\,z^{-}$ $\,e$ [/ $\,\epsilon _{o}$ ] / $\,r_{0}$ / G ψ = E ψ = $\lambda$ ħω [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ ${\vec {A}}\ \$ ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ]..

equação de Graceli.

1 / $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $[r$ t ]. ψ - G ψ = E ψ $[r$ t ]. / [ - 1 $\lambda$ ]. [-1]

\,N_{A}

= número de Avogadro

\,M

= constante de Madelung, relacionada com a geometria do cristal.

\,z^{+}

= carga do cátions em unidade eletrostática

\,z^{-}

= carga do ânion em unidade eletrostática

\,e

= carga elementar, 1,6022×10−19 C

\,\epsilon _{o}

= permissividade,

\,4\pi \epsilon _{o}

= 8,8541878176×10−12 F m

\,r_{0}

= distância do íon mais próximo em metros

\,{n}

= expoente de Born, um número entre 5 e 12, determinado experimentalmente pela medida de compressibilidade do sólido ou derivado teoricamente.[3]

m\ \

é a massa da partícula.

q\ \

é a carga da partícula.

{\vec {\sigma }}\ \

é um vetor de três componentes do dois-por-dois das matrizes de Pauli. Isto significa que cada componente do vetor é uma matriz de Pauli.

{\vec {p}}\ \

é o vetor de três componentes da dinâmica dos operadores. Os componentes desses vetores são:

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

{\vec {A}}\ \

é o vetor de três componentes do potencial magnético.

\phi \ \

é o potencial escalar elétrico.

|\psi \rangle \ \

são os dois componentes spinor da onda, podem ser representados como

{\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}

G ψ = E ψ = ħω $q\ \$ [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ].

E $\lambda$ ψωMom = energia, ondas, fótons, frequência, momentum.

EQUAÇÃO GENERALIZADA DE GRACELI.

G ψ = E ψ = E $\lambda$ ψ ω Mom= $\,N_{A}$ $\,M$ $\,z^{+}$ $\,z^{-}$ $\,e$ [/ $\,\epsilon _{o}$ ] / $\,r_{0}$ / = $\lambda$ ħω $q\ \$ [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ ${\vec {A}}\ \$ ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ]..

1 / E $\lambda$ ψ ω Mom= $\,N_{A}$ $\,M$ $\,z^{+}$ $\,z^{-}$ $\,e$ [/ $\,\epsilon _{o}$ ] / $\,r_{0}$ / G ψ = E ψ = $\lambda$ ħω $q\ \$ [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ ${\vec {A}}\ \$ ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ]..[1-].

equação de Graceli.

1 / $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $[r$ t ]. ψ - G ψ = E ψ $[r$ t ]. / [ - 1 $\lambda$ ].

Equação Graceli.

1 / E $\lambda$ =E $\lambda$ ψωMom $\,N_{A}$ $\,M$ $\,z^{+}$ $\,z^{-}$ $\,e$ [/ $\,\epsilon _{o}$ ] / $\,r_{0}$ [-1/ $\,{n}$ ] (Joules/mol) [-1]

\,N_{A}

= número de Avogadro

\,M

= constante de Madelung, relacionada com a geometria do cristal.

\,z^{+}

= carga do cátions em unidade eletrostática

\,z^{-}

= carga do ânion em unidade eletrostática

\,e

= carga elementar, 1,6022×10−19 C

\,\epsilon _{o}

= permissividade,

\,4\pi \epsilon _{o}

= 8,8541878176×10−12 F m

\,r_{0}

= distância do íon mais próximo em metros

\,{n}

= expoente de Born, um número entre 5 e 12, determinado experimentalmente pela medida de compressibilidade do sólido ou derivado teoricamente.[3]

MECÂNICA GRACELI FOTÔNICA [MECÂNICA DOS FÓTONS].

\lambda

ψ ω / c = fóton, ondas, frequência, velocidade da luz.

h = constante de Planck.

1 / E =

\lambda

ψ ω / c [-1]

1 / E =

\lambda

h ω / c [-1]

1 / m = E

\lambda

ψ ω / c =-1]

massa =

\lambda

h ω / c

1 / momentum = m =

\lambda

h ω / c [1]

momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.

1 / Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c. [-1]

1 / entropia = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c. [-1]

entalpia =Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.

1 / tunelamento = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.. [-1]

radioatividade = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c..

emissões do corpo negro = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c..

\lambda

ψ ω / c = fóton, ondas, frequência, velocidade da luz.

h = constante de Planck.

\lambda

= m e /c

\lambda

ψ = E =

\lambda

ψ ω / c

\lambda

= E =

\lambda

h ω / c

\lambda

ψ = m = E

\lambda

ψ ω / c

\lambda

ψ = massa =

\lambda

h ω / c

\lambda

ψ = momentum = m =

\lambda

h ω / c

\lambda

ψ = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.

\lambda

ψ = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.

\lambda

ψ = entropia = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.

\lambda

ψ = entalpia =Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c.

\lambda

ψ = tunelamento = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c..

\lambda

ψ = radioatividade = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c..

\lambda

ψ = emissões do corpo negro = Temperatura = momentum = m =

\lambda

h ψ ω / c..

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MECÂNICA GENERALIZADA GRACELI - QUÂNTICA QUÍMICA RELATIVISTA [23]

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